3. 一番簡単な変位法
節点変位がさだまるのは、それが変位しようとする時に部材が抵抗するためです。すでにいったとおり、この「節点変位」という値はあくまでも仮想されたものですから、ここで実際にあるのは「変形を受けた部材がそれに抵抗している」という状態です。
地上に固定された伸縮する杭(部材)の頂部に何らかの力 P が作用しています。これは節点に外部から作用する力なので外力と呼びます。
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一番簡単な変位法 |
フックの法則は、「部材のひずみが大きくなれば、それに比例して部材の反発力(内力)も大きくなる」ということをいっているわけですが、ここで、部材の内力を N ・ 断面積を A としてさきほどの式を書き直すと下のようになります。
これらのうち、断面積 A・ヤング係数 E・部材長 L は変動しない値で、変動するのは内力 N と変形量 儉 の二つですので、上の式をこれら二つの関係として下のようにあらわしてみます。
これは部材に生じる力 ( N ) と変形量 ( 儉 ) の関係ですので、これらを関係づけている E・A / L という比例定数は「部材の剛性」に相当します。
ところで、私たちが今必要としているのは「節点の剛性」のほうで、これは変位法の基本式 P = K・δ であらわされます。
ここでもう一度冒頭の図に戻ってください。ここにあるとおり、内力 N と外力 P がつりあい、さらに部材の変形量 儉 はそのまま節点変位 δ になるのだったら、上の式(2)はそのまま「外力 P」と「節点変位 δ」の関係になっていいはずです。つまりこの場合、部材の剛性と節点の剛性はひとしくなり、変位法の基本式は
となります。
このようにして節点変位に関する剛性 K が分かったのですから、あとは簡単で、δ = P / K で節点変位がもとまります。これを上の式(3)にしたがってもとめれば、 δ = P・L / E・A です。これで変位法の実質的な計算(つまり「節点変位をもとめる」)は終わりです。
節点変位が分かったので、ついでに部材に生じている内力ももとめておきます。節点変位 δ は既知であり、これは部材の変形量にひとしいのですから、式(2)の 儉 に δ を代入すればいいことになり、
つまり N = P である、ということが分かります。
「なんだ、そんなこと最初から分かっていたではないか」と思われるかもしれません。たしかにそのとおりですが、しかし「最初から分かっていた」のは、ここで取り上げた例題が、たまたま、力の釣り合いだけからもとまる単純なものだったからです。
これに対し、変位法の側はもちろん、「最初から分かっている」とは考えません。いついかなる場合でも、上のような手順を踏んで律儀に解にたどりつこうとします。そしてそれはなぜかというと、「最初から分かっていようがいまいが、どんな場合でもこのやり方が通用する」からです。
ここまで学んだ変位法の解析手順を以下のように整理しておきます。
1.
部材の内力と変形の関係から部材の剛性をもとめる。
2.
部材の剛性をもとに節点の剛性 K をもとめる。
3.
節点の剛性 K が分かれば、δ = P / K から節点変位 δ がもとまる( P は外力)。
4.
節点変位 δ が分かれば部材の変形量が分かるので、これをさきほどの内力と変形の関係に代入すれば内力がもとまる。